Главная | Обратная связь

Спектр поглощения гелия.

 

1. ЗЕРКАЛА

Плоское зеркало. Построение изображения в плоском зеркале основано на использовании закона отражения света. Пусть над плоским зеркалом (рис. 5.1) находится точечный источник све­та S, освещающий это зеркало. Из всего светового потока вы­берем два луча 1 и 2, которые падают на зеркало под разными углами и . После отражения от зеркала эти лучи, как видно из рисунка, расходятся. Продолжения лучей пересекаются в точке S', находящейся по другую сторону зеркала относи­тельно источника (в Зазеркалье, как сказала бы Алиса из кни­ги Льюиса Кэролла). Нашему глазу будет казаться, что лучи 1 и 2 выходят из этой точки, как будто там находится источник света. Следовательно, точка S' воспринимается нами как изо­бражение точечного источника S.

Изображение, которое получается за счет пересечения не самих лучей, а их продолжений, называется мнимым. Такое название связано с тем, что в точку S' не попадает энергия от источника света.

Почему же мы видим мнимое изображение? Дело в том, что хрусталик глаза и стекловидное тело (см. раздел 6) собирают рас­ходящийся световой пучок на сетчатке в точке S". Аналогич­но расходящийся пучок может собрать объектив фотоаппарата. Именно свойство линз собирать расходящийся пучок позволяет видеть мнимое изображение, заглянуть в Зазеркалье. Оптика фотоаппарата собирает расходящийся пучок, поэтому фотоаппа­рат также способен фиксировать мнимое изображение.

Рис. 5.1 Рис. 5.2

 

Совсем не обязательно строить изображение источника или предмета в плоском зеркале, пользуясь двумя или большим чис­лом лучей. Из равенства треугольников SAО и S'AО следует, что SA = S'A. Значит, возможен более простой способ построения: на перпендикуляре, опущенном на зеркало из источника, надо отложить отрезок S'А =SA. Так мы найдем место мнимого изобра­жения S'. Здесь мы, по существу, пользуемся симметричностью предмета и изображения относительно зеркала.

Из практики хорошо известно, что не из любой точки можно увидеть изобра­жение в зеркале. Посмотрим на рисунок 5.2, где показано изображение предмета АВ в зеркале. Из рисунка видно, что полностью изображение наблю­дается только из так называемой области видения, ограниченной прямыми II – III. Есть еще две области I – II и III – IV, из которых видна только часть предмета. Например, из точки К видна только правая часть изображения предмета. Это – области частичного видения. За пределами прямых I и IV изображение не видно.

Сферическое зеркало. Если взять в качестве отражающей поверхности часть внешней или внутренней поверхности зеркаль­ной сферы, то получится сферическое зеркало. Его основные характеристики: главный фокус F, фокусное расстояние f, оп­тический центр, главная оптическая ось, оптическая сила.

Различают два типа сферических зеркал: вогнутые (у них отражающее покрытие нанесено на внутреннюю поверхность сферы) и выпуклые (у них отражающее покрытие нанесено на внешнюю поверхность сферы).

Фокусом F зеркала называется точка на оптической оси, через которую проходит после отражения от зеркала луч (или его продолжение), падавший на зеркало параллельно оптической оси. Найдем положение фокуса вогнутого зеркала. Для этой цели обратимся к рисунку 5.3, a.

На зеркало падает луч KM параллельно оптической оси ОС. В точке падения восставим перпендикуляр к зеркалу – им будет радиус ОМ. Воспользовавшись законом отражения, строим луч МF, который проходит через точку F, являющуюся фокусом.

Очевидно, что COM= KMO = как накрест лежащие при параллельных прямых. Но KMO= FMO = по закону отражения. Следовательно, треугольник ОFМ является равнобедренным и отрезок . Отсюда следует, что фокусное расстояние

.

Учитывая, что , получим окончательно:

(5.1)

Мы видим, что в сферическом зеркале имеет место сферичес­кая аберрация: фокусное расстояние оказывается различным для лучей, находящихся на разных расстояниях от оптической оси. Однако для параксиального пучка условие фокусировки выполняется и фокусное расстояние вогнутого зеркала оказывает­ся равным

(5.2)

Оптическая сила зеркала – это величина, обратная фокус­ному расстоянию:

(5.3)

Рекомендуем читателю проверить, что при выражение (5.2) справедливо с точностью, не меньшей 0,5%.

Как видно из рисунка 5.3, б, у выпуклого зеркала фокус мнимый. Нетрудно убедиться, что и здесь для параксиального пучка справедливо условие (5.2). Предоставляем читателю воз­можность доказать это самостоятельно.

Фокусное расстояние выпуклого зеркала принято считать от­рицательным числом, т.е. у выпуклого зеркала . Очевидно, что и оптическая сила выпуклого зеркала – число от­рицательное.

Рис. 5.3

 

Построение изображения в сферическом зеркале. Для построения изображения точки в сферическом зеркале следует выбрать любые два луча из трех стандартных:

а) луч, проходящий через оптический центр зеркала (центр сферы), называемый побочной оптической осью; после отражения от зеркала он опять проходит через центр;

б) луч, падающий на зеркало параллельно оптической оси; после отражения проходит через фокус зеркала;

в) луч, проходящий через фокус зеркала, после отражения идет параллельно оптической оси.

Если мы строим изображение предмета, то надо, вообще го­воря, строить изображения всех его точек. Однако в некоторых случаях, в частности, когда предмет – прямая линия, можно строить изображения двух его точек. При этом не надо забывать, что мы пользуемся только параксиальными пучками, ширина которых – радиуса кривизны зеркала.

Воспользовавшись этими правилами, построим изображения в некоторых частных случаях (рис. 5.4, 5.5, 5.6). Как видно, в выпуклом зеркале изображение мнимое, прямое и уменьшенное при любом положении предмета (см. рис. 5.4); последнее утверждение рекомендуем проверить построением. Мнимое, прямое, но увеличенное изображение возникает и в вогнутом зеркале, если предмет расположен между фокусом и зеркалом (см. рис. 5.5).

Если же предмет расположен дальше центра вогнутого сферического зеркала (см. рис. 5.6), то образуется перевернутое, уменьшенное действительное изображение между фокусом и центром. В самом деле, расходящийся световой пучок, исходящий из точки А (как и из любой другой точки), после отражения в зеркале собирается в точке А'. Здесь концентрируется энергия, что можно обнаружить, поместив в это место фотопластинку или фотопленку, на которой получится отпечаток.

 

Рис. 5.4 Рис. 5.5

 

Пользуясь рисунком 5.6, легко сообразить, что если предмет по­местить между фокусом и центром зеркала, то за центром возникнет действительное увеличенное и перевернутое изображение предмета. Выполните это построение самостоятельно.

Рис. 5.6

Формула сферического зеркала. Введем следующие обозначения: расстояние от предмета до вершины зеркала ВС (см. рис. 5.6) обозначим через d, расстояние до изображения В'С – d'. Найдем связь между этими величинами и фокусным расстоянием в предположении, что размер предмета АВ много меньше радиуса зеркала, т. е. что все пучки параксиальные.

В этом случае AM≈BC = d, А'N≈В'С=d', СМ≈АВ и СN≈А'В' подобия треугольников АВF и СNF имеем: BF/CF=AB/A'B', или . Аналогично из подобия треугольников А'В'F и МСF имеем: СF/В'F = CM/A'B' = AB/A'B', или . Отсюда следует:

.

После простых преобразований получим:

Разделив обе части равенства на величину dd'f, получим окончательно:

(5.4)

Это выражение называется формулой зеркала. При расчетах следует учесть, что расстояния до предмета и действительного изображения являются величинами положительными, расстояние до мнимого изображения – число отрицательное. Фокусное расстояние и оптическая сила вогнутого зеркала – величины положительные, выпуклого – отрицательные.

 

 

1. ЛИНЗЫ

 

Основные параметры линзы. Линза – это прозрачное стеклянное тело, ограниченное двумя сферическими поверхностями с ра­диусами кривизны R₁ и R₂∙ Одна из поверхностей линзы мо­жет быть плоской. По форме ограничивающих поверхностей раз­личают шесть типов линз: двояковыпуклая (рис. 6.1, а), плос­ковыпуклая (рис. 6.1, б), вогнуто-выпуклая (рис. 6.1, в), двояко­вогнутая (рис. 6.1, г), плосковогнутая (рис. 6.1, д) и вы­пукло-вогнутая (рис. 6.1, е).

Прямая, на которой лежат центры обеих сферических поверхностей линзы, называется главной оптической осью. Мы будем далее рассматривать тонкие линзы, толщина которых значительно меньше их радиусов. У тонких линз есть точка С, проходя через которую луч не преломляется. Эта точка называется оптическим центром линзы (рис. 6.2, а, б). Прямая, проходящая через центр линзы, называется побочной оптической осью. Плоскость, проходящую через центр тонкой линзы перпендикулярно главной оптической оси, называют главной плоскостью линзы.

Рис. 6.1 а) б) в) г) д) е)

Рис. 6.2

Если на стеклянную линзу, находящуюся в воздухе, направить параксиальный пучок света параллельно главной оптической оси, то у выпуклой линзы пучок соберется в точке F (см. рис. 6.2, а), называемой главным фокусом. Такие линзы относят к собирающим. Если такой же пучок направить на вогнутую линзу (см. рис. 6.2, б), то пучок рассеивается так, что лучи как будто бы исходят из точки F, которую называют мнимым главным фокусом рассеивающей линзы.

Пучок света, направленный на собирающую линзу параллельно побочной оптической оси, собирается в побочном фокусе. Все побочные фокусы лежат на фокальной плоскости, проходя­щей через главный фокус перпендикулярно главной оптической оси. У рассеивающей линзы можно тоже построить мнимые фокальные плоскости.

Недостатки линз. Реальным линзам свойственны некоторые дефекты. Один из них – сферическая аберрация, с которой мы встречались при рассмотрении сферического зеркала (см. раздел 5). Она заключается в том, что выпуклая линза лучи, отстоящие далеко от главной оптической оси, собирает в точке (фокусе), расположенной ближе к линзе, чем близко прилегающие лучи (рис. 6.3, а); у вогнутой линзы – аналогичная картина (рис. 6.3, б).

Один из способов борьбы со сферической аберрацией – использование только параксиальных пучков, т. е. пучков, близких к главной оптической оси. Для этого линзу диафрагмируют, пропуская через нее более узкий пучок. Но этим уменьшается энергия пучка и освещенность изображения. Второй способ ослабления сферической аберрации вытекает из того, что у собирающих и рассеивающих линз оптическая сила имеет противоположные знаки, и можно подобрать такую пару линз (рис. 6.4), чтобы их аберрации существенно компенсировались.

Рис. 6.3 Рис. 6.4 (вверху) и 6.5

Вторым серьезным дефектом линз является хроматическая аберрация. Из-за дисперсии (см. раздел 3) в линзе происходит раз­ложение белого света в спектр. При этом красные лучи, прелом­ляясь слабее, фокусируются дальше от центра линзы; синие и фиолетовые, преломляясь сильнее, фокусируются ближе (рис. 6.5). В результате хроматической аберрации изображение в линзе ока­зывается размытым и окрашенным.

Исправить хроматическую аберрацию можно с помощью двой­ной линзы, подобрав различные сорта стекла с разной дисперсией. Линзы, в которых устранена хроматическая аберрация, назы­ваются ахроматами (от греч. a(an) – не и сhrоmа – цвет). Такие линзы используются в качестве объективов телескопов – рефракторов, хороших биноклей, простейших фотоаппаратов и т. п.

Значительные аберрации возникают также при падении на линзу лучей под большим углом к оптической оси. Устранение этих аберраций возможно путем подбора системы из нескольких (до десятка) линз, каждая из которых компенсирует недостатки другой. На рисунке 6.6 изображен объектив хорошего микроскопа, в котором устранены почти все аберрации. Расчет, изготов­ление и проверка таких сложных оптических систем – весьма трудная задача, требующая хороших знаний теории и высокой ква­лификации.

Построение изображений. Пусть точка А находится на расстоянии d от собирающей линзы значительно дальше фокуса. Высота предмета AB = h больше размера линзы, что практически всегда и бывает на практике (рис. 6.7). Из точки А выходит световой пучок; часть его, закрашенная на рисунке, проходит через линзу и собирается в точке А', которая является изобра­жением точки А.

Чтобы найти положение точки А', проведем главную плоскость линзы МN и для построения выберем любые два из трех стандартных (характерных) лучей:

а) луч, параллельный главной оптической оси; после преломления он проходит через главный фокус;

б) луч, совпадающий с побочной оптической осью; проходит без преломления через центр линзы;

в) луч, проходящий через главный фокус; после преломления он идет параллельно главной оптической оси.

Построив изображение А', опускаем перпендикуляр на главную оптическую ось и находим точку В', которая является изображением точки В. Если же предмет имеет более сложную форму, нужно тем же способом построить изображения основных точек, определяющих форму предмета.

В данном случае мы получили Действительное перевернутое уменьшенное изображение. Очевидно, что здесь предмет и его изображение обратимы – если в том месте, где находится изображение, поместить какой-то предмет, то его изображение (увеличенное) окажется там, где раньше располагался предмет. Проверьте это построением.

Нетрудно убедиться, что если предмет будет расположен между линзой и главным фокусом, то глаз, расположенный за линзой, увидит прямое мнимое увеличенное изображение. Рекомендуем выполнить Рис.6.6

это построе­ние.

Рассеивающая линза дает прямое мнимое уменьшенное изображение предмета (рис. 6.8).

 

Рис. 6.7

Формула линзы. Расстояние от тонкой линзы до предмета d, расстояние до изображения d' и фокусное расстояние f связаны формулой. Выведем ее.

Пусть двояковыпуклая линза дает изображение высотой h' предмета АВ, расположенного на расстоянии BF = a от левого фокуса линзы; изображение А'В' расположено на расстоянии В'F'≈а' от правого фокуса линзы (см. рис. 6.7). Из подобия треугольников А'В'F' и F'СМ, а также треугольников АВF и FСN имеем:

; .

Определим поперечное увеличение β=h'/h, даваемое линзой, из обоих выражений:

. (6.1)

Отсюда следует так называемая формула Ньютона:

(6.2)

Но расстояние до предмета d = a+f, а расстояние до изображе­ния d' = a'+f. Подставляя выражения для а и а' в формулу Ньютона, получим:

или после приведения подобных членов:

.

Разделив обе части выражения на d'df, получим

(6.3)

Это соотношение носит название формулы линзы. Оно аналогично формуле зеркала (5.4).

В формуле линзы следует учитывать знаки входящих в нее величин. Принято считать фокусное расстояние собирающей линзы положительным числом, фокусное расстояние рассеивающей линзы – отрицательным. Расстояния от предмета до линзы и от действительного изображения до линзы считают положительными числами, расстояние от линзы до мнимого изображения – отрицательным числом.

Фокусное расстояние и оптическая сила линзы. Опыт показывает, что фокусное расстояние линзы зависит от радиусов кривизны ее поверхностей, а также показателей преломления вещества, из которого изготовлена линза, и окружающей ее среды. Получим выражение для фокусного расстояния на примере двояковыпуклой линзы. Для простоты вывода будем считать, что обе сферические поверхности имеют одинаковый радиус кривизны R, а относительный показатель преломления линзы по отношению к окружающей среде равен .

Все представления, которые мы использовали в волновой теории, применимы к построению изображений в линзах. В самом деле, линза вырезает из всего светового потока, даваемого источ­ником, определенную часть, следовательно, действие линзы сравнимо с действием отверстия в непрозрачном экране. Поэтому за линзой возникают дифракционные максимумы. В точке А', представляющей собой изображение точки А, находится главный (центральный) максимум. Но это означает, что колебания, исходящие из точки А, пройдя через линзу, при­ходят в точку А' в одной и той же фазе. Следовательно, хотя волны проходят в линзе разные расстояния, оптический путь у них один и тот же.

Пусть на двояковыпуклую линзу параллельно главной оптической оси падает параллельный пучок – по волновой терминоло­гии это плоская волна АКD (рис. 6.9). До плоскости ВLЕ все колебания распространяются в однородной среде с одинаковой скоростью, так что на этой плоскости все точки колеблются 'в одинаковой фазе. Далее волны будут распространяться в среде с другим показателем преломления, следовательно, и с другой скоростью. Однако они должны прийти в фокус F в одинаковой фазе, следовательно, пройти одинаковые оптические пути.

Сравним оптические пути по лучу АВМF и по лучу КLGF. Волна из точки В проходит расстояние ВМ + MF= a + l в среде с показателем преломления n₁. Следовательно, оптический путь

Рис. 6.9

Волна из точки L проходит расстояние LG=2a в веществе с показателем преломления и расстояние GF = f – a в среде с показателем преломления . Следовательно, оптический путь равен

Приравняв оптические пути, получим:

,

или с учетом равенства

,

откуда

. (6.4)

 

Из теоремы Пифагора следует ; с другой стороны, . . Поскольку линза тонкая, т. е. , то ; следовательно, . Приравняв выражения для , получим:

(6.5)

Подставив значение из соотношения (43.4), будем иметь:

Учитывая, что из-за тонкости линзы , получим после сокращений:

(6.6)

Величина, обратная фокусному расстоянию линзы, называется ее оптической силой. Для двояковыпуклой линзы с одинаковыми радиусами кривизны оптическая сила;

(6.7)

Можно показать, что для линзы, у которой поверхности имеют разные радиусы кривизны ( ), справедлива формула

(6.8)

В этой формуле радиусам приписываются определенные знаки. Если поверхность выпуклая, то радиус кривизны считается положительным; у вогнутой поверхности радиус кривизны отрицательный. У плоской поверхности радиус кривизны бесконечно велик. Пользуясь этим правилом, убедитесь, что у двояковыпуклой, плосковыпуклой и вогнуто-выпуклой линз (см. рис. 6.1, а, б, в) оптическая сила положительная; у двояковогнутой, плосковогнутой и выпукло-вогнутой (см. рис. 6.1, г, д, е) – отрицательная

Единица оптической силы линзы в СИ – диоптрия (дптр). 1 дптр – это оптическая сила линзы с фокусным расстоянием 1 м. Чтобы получить оптическую силу линзы в диоптриях, надо ее фокусное расстояние выразить в метрах.