Р-n перехода от теоретической
При выводе уравнения (2.8) не учитывались сопротивления р и n областей, поверхностные токи утечки, а также явление пробоя при определённых обратных напряжениях. Поэтому экспериментальная (реальная) характеристика р-n перехода отличается от теоретической (рис. 2.12). Рис. 2.12
На рис.2.12 реальная характеристика р-n перехода показана пунктирной линией, а теоретическая – сплошной. На участке ОА, при небольших прямых напряжениях, когда Uпр < Uко, теоретическая и реальная характеристики практически совпадают. Незначительные снижения реальной характеристики на этом участке объясняется влиянием распределённых (объёмных) сопротивлений р и n областей r1 = r Э+rБ rБ, на которых падает часть напряжения внешнего источника, поэтому напряжение на р-n переходе будет несколько меньше напряжения источника Uпр т.е. Uп-р = Uпр - IпрrБ. На участке АВ при Uпр Uко потенциальный барьер в переходе оказывается скомпенсированным и не оказывает влияния на прохождение тока. Поэтому с увеличением Uпр прямой токвозрастает линейно , подчиняясь закону Ома ,т.к. ограничивается только величиной распределённого сопротивления области базы rБ. . При некотором значении Uпр прямой ток Iпр достигает такой величины, при которой возникает тепловой пробой, приводящий к резкому увеличению прямого тока (участок ВС). При обратном включении р-n перехода, на участке ОД обратный ток Iобр,почти линейно возрастает с увеличением обратного напряжения, что объясняется, главным образом, увеличением тока утеки по загрязненной поверхности р-n перехода. При достаточно большом обратном напряженииUобр= Uпроб (точка Д), наступает электрический пробой р-n перехода, приводящий к резкому увеличению обратного тока (участок ДЕ). В точке Е электрический пробой переходит в тепловой (участок ЕF)
©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.
|