Главная | Обратная связь

Полученные результаты

В данной работе получены зависимости пространственного распределения токов, замороженных в ВТСП ленте, магнитных полей, создаваемых ими и магнитного момента для двух случаев: до деформации и термоциклирования ленты (рис. 2.1-2.5) и после (рис 3.1-3.5). Образец деформировался методом перпендикулярного скручивания с определённым диаметром.

 

 

Рис. 2.1 Пространственное распределение магнитного поля вблизи поверхности образца до деформации

Рис 2.2 Пространственное распределение магнитного момента вблизи поверхности образца до деформации

Рис 2.3 Пространственное распределение критического тока в образце до деформации

Рис 2.4 Пространственное распределение составляющей тока вдоль оси y в образце до деформации с учётом направления движения тока

Рис 2.5 Пространственное распределение составляющей тока вдоль оси х в образце до деформации с учётом направления движения тока

Рис. 3.1 Пространственное распределение магнитного поля вблизи поверхности образца после деформации

Рис 3.2 Пространственное распределение магнитного момента вблизи поверхности образца после деформации

Рис 3.3 Пространственное распределение критического тока в образце после деформации

Рис 3.4 Пространственное распределение составляющей тока вдоль оси y в образце после деформации с учётом направления движения тока

Рис 3.5 Пространственное распределение составляющей тока вдоль оси х в образце после деформации с учётом направления движения тока

 

Анализ результатов

До деформации ток внутри ВТСП ленты распределяется вдоль краёв ленты, образуя прямоугольник (рис.2.3). В центре образца плотность тока равна нулю. Составляющая тока параллельная оси x не равна нулю, лишь вблизи краёв образца, что говорит об отсутствии дефектов (нормальных областей) в образце (рис. 2.4).

Магнитное поле вблизи поверхности ВТСП ленты максимально в центре ленты и спадает по мере приближения к краям ленты.

После деформации ток внутри ВТСП ленты локализовался в двух областях вблизи различных концов ленты, оказавшись практически равным нулю в центре образца (по оси у). Составляющая тока вдоль оси x отлична от нуля не только вблизи концов сверхпроводника. Это говорит, о появлении нормальных областей (дефектов) в образце, которые ток стремиться огибать.

Наличие магнитного поля вблизи поверхности ВТСП ленты обусловлено проникновением вихрей Абрикосова в толщу сверхпроводника, во время помещения образца во внешнее магнитное поле. Деформация ВТСП ленты может создавать дополнительные дефекты внутри, которые являются центрами пининга для вихрей Абрикосова, что может улучшить физические характеристики ленты, такие как критический ток. Но в нашем эксперименте возникли сильные дефекты, разрушившие часть сверхпроводника.

Заключение

В данной работе был изучен метод Холовской магнитометрии измерения индукции магнитного поля B_z вблизи поверхности ВТСП ленты второго поколения. На основе полученных данных рассчитаны пространственные распределения магнитного момента и распределения токов в сверхпроводнике (рис. 2.1-2.5).

Образец термоциклировали, предварительно накрутив на диаметр, после чего измерения были проведены повторно. Данный вид воздействия локально разрушил сверхпроводник, что видно из графиков (рис. 3.1-3.5).