Главная | Обратная связь

Краткие теоретические сведения

Как показывает опыт, в слабых магнитных полях намагниченность магнетиков прямо пропорциональна напряжённости поля, вызывающего намагничение, т.е.

,

где c - безразмерная величина, называемая магнитной восприимчивостью вещества.

Для диамагнетиков c отрицательна (поле молекулярных токов противоположно внешнему), для парамагнетиков – положительна (поле молекулярных токов совпадает с внешним).

Безразмерная величина

,

представляет собой магнитную проницаемость вещества.

Так как, абсолютное значение магнитной восприимчивости для диа- и парамагнетиков очень мало (порядка 10^-4 – 10^-6), то для них mнезначительно отличается от единицы. Это просто понять, так как магнитное поле молекулярных токов значительно слабее намагничивающего поля. Таким образом, для диамагнетиков c < 0 и m < 1, для парамагнетиков c > 0 и m > 1.

Подробно теоретический материал по магнитной проницаемости и магнитной восприимчивости можно найти в лабораторной работе «Исследование кривых гистерезиса ферромагнетиков с помощью осциллографа».

Индукционный метод

На схеме рис.11.1 L1 – соленоид модуля «Поле в веществе», L2 – датчик Д1.

При протекании через обмотку соленоида длиной l = 160 мм с числом витков N = 1687 тока I₁, соленоид создаёт магнитное поле напряжённостью

.

В отсутствие образца размах напряжения на датчике

,

где N₀ = 1000 – число витков датчика, S₀ = 110 мм² – площадь витка датчика.

Если в соленоид вставить образец в форме длинного стержня, то, при неизменном токе соленоида, магнитный поток в датчике изменится на величину

,

где S – площадь поперечного сечения стержня, J – намагниченность образца. При этом размах напряжения DU₂ на датчике изменится на величину

.

Измерив значения DU₂ с образцом и DU₂₀ без образца, находим магнитную восприимчивость и магнитную проницаемость образца

(11.1)

(11.2)