ДИЭЛЕКТРИКИ В ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОМ ПОЛЕ
1. Поляризованность диэлектрика – это дипольный момент единицы объема. Теорема Гаусса для поляризованности: поток вектора через произвольную замкнутую поверхность , где - избыточный связанный заряд в объеме, охватываемом этой поверхностью. В дифференциальной форме: , где - объемная плотность связанного заряда. 2. Поверхностная плотность связанных зарядов на границе диэлектрика ( - проекция поляризованности на внешнюю нормаль к поверхности диэлектрика). 3. Вектор электрического смещения . 4. Теорема Остроградского-Гаусса для потока через произвольную замкнутую поверхность: , где - алгебраическая сумма сторонних зарядов внутри поверхности. В дифференциальной форме: , где - объемная плотность стороннего заряда. 5. Для изотропных диэлектриков , , , где - диэлектрическая восприимчивость, - диэлектрическая проницаемость. Из этих формул вытекает следующая связь векторов и : . 6. Условия на границе раздела двух диэлектриков: - следствие потенциальности электростатического поля; - следствие теоремы Гаусса для вектора ; - следствие теоремы Гаусса для вектора , где и - поверхностные плотности соответственно сторонних и связанных зарядов на границе (направление нормали из среды 1 в среду 2). 7. Плотность энергии электрического поля в диэлектрике .
ЭЛЕКТРОЕМКОСТЬ
1. Емкость уединенного проводника , где q – заряд проводника, j - его потенциал. 2. Емкость конденсатора , где q – величина заряда каждой из обкладок, U – напряжение между ними. 3. При последовательном соединении конденсаторов их заряды равны, а эквивалентная емкость определяется соотношением: . 4. При параллельном соединении конденсаторов напряжения на них равны, а эквивалентная емкость . 5. Емкость плоского конденсатора, полностью заполненного диэлектриком проницаемостью : ( - площадь пластин, - расстояние между ними). 6. Энергия заряженного конденсатора . ©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.
|