Вектор электрического смещения. Граница двух диэлектриков
Источником электростатического поля являются свободные и связанные электрические заряды: линии напряженности начинаются на положительных зарядах (или в бесконечности) и оканчиваются на отрицательных (или в бесконечности). Однако при решении задач, связанных с электрическим полем в диэлектрике, в ряде случае оказывается более удобным учитывать только поле свободных зарядов. Для этого вводится понятие вектора электрического смещения ( ). Рассмотрим изменение электрического поля на достаточно протяженной границе двух однородных и однородно поляризованных диэлектриков 1 и 2.
В общем случае все эти четыре вектора произвольно ориентированы в диэлектриках, поэтому можно говорить об их тангенциальных к границе раздела (Et1, Et2 и Pt1, Pt2) и нормальных (En1, En2 и Pn1, Pn2) составляющих. На границе возникнут связанные электрические заряды противоположных знаков, поверхностные плотности которых равны sсв1 и sсв2. Эти заряды создадут электрическое полеE’. Напряженность E’ уменьшит нормальную составляющую напряженности в одном диэлектрике и увеличит в другом, поэтому E’будет определятьсяразностью нормальных составляющих напряженности: Это уравнение можно записать так: или: Отсюда видно, что на границе двух диэлектриков сохраняется нормальная составляющая: некоторого вектора: Это и есть вектор электрического смещения. Т.е. можно говорить о линиях электрического смещения и о потоке вектора электрического смещения через некоторую поверхность. Поток вектора электрического смещения не изменятся на границе двух диэлектриков, т.е. линии этого вектора не начинаются и не заканчиваются на связанных зарядах, а линии напряженности поля начинаются и заканчиваются на связанных зарядах. Из приведенных соотношений видно, Внутри диэлектрика , в вакууме . Видно, что величина Dn остается постоянной при переходе из вакуума в среду, а величина En изменяется. Или в векторной форме: Запишем для нашего случая теорему Гаусса. Общий заряд в диэлектрике qобщ можно найти как разность свободных зарядов и связанных зарядов. Сумма взята со знаком минус потому, что поле связанных зарядов направлено противоположно полю свободных зарядов. Получаем: – теорема Гаусса для поля внутри диэлектрика: поток вектора электрического смещения сквозь замкнутую поверхность равен алгебраической сумме свободных зарядов, находящихся внутри этой поверхности: Запишем в виде: отсюда получаем: Величина поля внутри диэлектрика: Þ или: Þ В других конкретных случаях соотношения для электростатического поля с диэлектриком имеют другой вид и чаще всего значительно более сложный, нежели полученные нами для плоской пластины внутри конденсатора. В частности, в некоторых случаях введение диэлектрика сопровождается не только ослаблением поля, но и его усилением.
В т. C величины E0 и E’ направлены в противоположные стороны, т.е. в этой точке внесение диэлектрика сопровождается ослаблением поля. Напряженность электрического поля точечного заряда q в диэлектрике выражается формулой: Получаем выражение для электрического смещения поля точечного заряда: Как видно, электрическое смещение в однородном изотропном диэлектрике не зависит от свойств вещества. ©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.
|