Интерференционный метод
Действительно, при падении гауссова пучка под углом a на плоскопараллельную пластину толщиной d с показателем преломления n в результате отражения от внешней и внутренней поверхностей пластины формируются два пучка: I1 и I2. Оси их параллельны и смещены по координате Ox на величину dx (16') Кроме того второй пучок приобретает дополнительную разность хода dl. В системе координат (xyz) с осью oz, совпадающей с осью первого отраженного пучка, фазы комплексной амплитуды пучков в точке Q(x,y,z) произвольной плоскости сечения (z) задаются в соответствии с (5) выражениями (17) Интенсивность светового поля IS(Q) в области интерференции определяется суммарной амплитудой пучков vS(Q)=v1(Q)+v2(Q) и описывается выражением где в соответствии с (17) (18) Условие Dj(Q) = 2pn (n = 0, 1, 2…) определяет точки интерференционной картины с максимальной интенсивностью светового поля. Если измерено расстояние Dx = Dx(z) между двумя соседними максимумами, т.е. между точками Qn(x,y,z) и Qn+1[x+Dx(z),y,z], то из уравнения с учетом (18) следует откуда (19) Если измерить Dx(z1) и Dx(z2 = z1+z12), вычислить по (19) радиусы кривизны R(z1) и R(z2), а затем записать в соответствии с (3) систему из двух уравнений, то решив эту систему, можно найти конфокальный параметр zK и положение (z1) сечения перетяжки ; (19') затем (по табл.1) вычислить радиус пятна r0 в сечении перетяжки и расходимость пучка 2q. Независимость радиуса кривизны волнового фронта от модовых чисел, позволяет использовать этот метод как для одномодовых, так и многомодовых гауссовых пучков. Однако линейная зависимость R(z) от волнового числа (k>>1) и Dx/z (см. выражение (19)) приводит вследствие ошибок измерения к существенной абсолютной ошибке вычисления R(z).
©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.
|