Рамка с током как регистратор магнитного поля. Вектор магнитной индукции
Вращающий момент (7.1) .
11.3.1. Линии магнитной индукции: а) замкнуты, т.к. в природе нет магнитных зарядов; Закон Био-Савара-Лапласа
Модуль вектора : . Применение закона Био-Савара-Лапласа для нахождения магнитного поля прямого тока Независимо от положения на проводнике все направлены в одну сторону - от нас. Значит, - без векторов! Для бесконечного проводника α1 = 0, α2 = π, Сos α1 - Сos α2 = 2 . Теорема о циркуляции вектора В Циркуляция вектора В по произвольному контуру равна алгебраической сумме токов, охватываемых контуром, помноженной на μ0. 11.5.1. Циркуляция вектора - это интеграл вида:
Циркуляция для плоского контура, охватывающего бесконечный прямой проводник с током
Ток за контуром
11.5.4. Формулировка теоремы о циркуляции . Например: Ток I4 в сумму не входит! 11.5.5. Применение теоремы о циркуляции для вычисления магнитного поля бесконечно длинного соленоида Выберем такой контур, как на рисунке, т.к. из соображений симметрии вектор может быть направлен только вдоль оси соленоида. . 1) В интервалах от точки 2 до точки 3 и от точки 4 до точки 1 стороне контура, значит Вl = 0. . 3) Можно показать, что вне бесконечного соленоида B=0, т.е. . Значит: , т.к. внутри соленоида B = Bl = const, то . По теореме о циркуляции (11.5.4) . Откуда магнитное поле бесконечного соленоида: . Направлено вдоль оси соленоида, в соответствии с правилом правого винта. ©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.
|