Основні теоретичні положення
В небесній механіці задача з визначення елементів орбіти за результатами спостережень супутників на орбіті називається оберненою задачею. Нехай в двох точках орбіти С1 і С2 в моменти s1 і s2 спостерігався супутник (рис. 5). За результатами цих спостережень визначено його геоцентричні сферичні координати, відповідно: r1, α1 і δ1 - в точці спостереження С1 і r2, α2 і δ2 - в точці спостереження С2.
Рисунок 5 - Зв’язок екваторіальних координат
Розв’язуючи прямокутні сферичні трикутники С1ΩС10 і С2ΩС20 за правилом Непера, отримаємо: , . (16) Перетворюючи ці рівняння, знаходимо: . (17) Формули (17) і (16) дозволяють розрахувати параметри орбіти - довготу висхідного вузла Ω і кут нахилу орбіти і, які і визначають положення орбіти супутника в просторі. З розв’язку цих же сферичних трикутників визначають сферичні відстані ΩС1 і ΩС2, які є характеристикою аргументів широти точок спостереження С1 і С2. Маємо: , . (18) Для розрахунку наступних параметрів орбіти супутника використовують допоміжну величину, що називається фокальним параметром р і визначається відношенням інтеграла площі с до гравітаційного параметра μ. Для практичного обчислення фокального параметра використаємо формулу Гауса , (19) де і - моменти спостереження супутника в заданих точках орбіти. Знання величини фокального параметра дозволяє визначити істинну аномалію супутника у відповідних точках спостереження. Маємо: (20) і . За відомими значеннями величин істинної аномалії для супутника в точках спостереження розраховуємо значення ексцентриситету орбіти (21) і висоти (аргументу) перигею . (22) Для визначення великої півосі орбіти супутника і його середнього руху застосуємо формули: і . (23) Розраховані параметри дозволяють визначити як вид орбіти і її розміри (велика піввісь а і ексцентриситет е), так і положення супутника на орбіті в точках спостереження (істинні аномалії і ). Середній рух n характеризує швидкість руху супутника по коловій орбіті радіуса а. Визначені параметри орбіти дозволяють обчислити допоміжну величину, що отримала назву ексцентричної аномалії Е. Для цього застосовують формулу . (24) Застосуємо рівняння Кеплєра для обчислення моменту проходження супутника через точку перигею τ. Маємо: . (25) Середня аномалія супутника на середній момент спостереження визначається із формули . (26) Виконання роботи Вихідні дані 1 Топоцентричні координати супутника в першій точці спостереження: а) топоцентрична віддаль до супутника r1=8546/7 км ; б) геоцентричне пряме сходження α1=3h 07m06s.2 ; в) геоцентричне схилення δ1=41°37'52. ''80; г) момент спостереження S1=16h 19m 27s. 2 Топоцентричні координати супутника в другій точці спостереження: а) топоцентрична віддаль до супутника r2 =r1+11n км; б) геоцентричне пряме сходження α2=α1+5nm; в) геоцентричне схилення δ2=δ1+5n'; г) момент спостереження супутника S2=S1+nm. Коефіцієнт n задається викладачем індивідуально для кожного студента. Завдання: За вихідними топоцентричними координатами супутника у двох точках спостереження розрахувати всі параметри, що характеризують орбіту по якій рухається супутник і, враховуючи розраховані дані, побудувати зображення орбіти супутника.
©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.
|