Определение параметров состояния водяного пара.
Кипящая жидкость Состоянию кипящей жидкости соответствует нижняя пограничная кривая (х=0). Обозначим через q′ теплоту, необходимую для нагрева жидкости от 00С до tнас при Р = const. Из общей термодинамики известна общая формула теплоемкости Þ q′= @ р tнас Полагая среднюю массовую изобарную теплоемкость ( р) воды в диапазоне температур 0 - tнас равной 4,19 (кДж/(кг·К)), получим
, [кДж/кг]
из первого начала термодинамики: q= ΔU + A
и формулы для работы термодеформационной системы в изобарном процессе: для нашего случая получим: q′ = (U′ – Uo′) + P(V′ – Vo′); Здесь: второе слагаемое – это работа расширения жидкости в случае нагрева её от 0°С до tнас при постоянном давлении: Аp = P(V′ – Vo′), где Vo′ и Uo′ – удельный объем и удельная внутренняя энергия жидкости при 00С.
в инженерских расчетах условились принимать внутреннюю энергию системы при t=0°С, равной нулю.
таким образом, при U0′ = 0 и q′ > U′ При давлениях, не превышающих 4МПа,
Это приближенное равенство используется в практических расчетах.
(*)
2.1.1 УДЕЛЬНАЯ ЭНТАЛЬПИЯ КИПЯЩЕЙ ЖИДКОСТИ .
Из общей термодинамики i = U + PV Þ i′ = U′ + PV′. Подставим сюда значение U′из формулы (*) данного параграфа: i′ = q′ – PV′ + PVo′ + PV′ = q′ + PVo′, [кДж /кг]
,
следовательно i′>q′>U′
для практических расчетов слагаемым PV0′ пренебрегают и тогда получается приближенное соотношение:
.
2.1.2 УДЕЛЬНАЯ ЭНТРОПИЯ КИПЯЩЕЙ ЖИДКОСТИ (S′)
В инженерных расчетах условились принимать энтропию системы при 0°С равной нулю ΔS = S′ – S0′, откуда S′ = S0′ + ΔS , Здесь S0′- удельная энтропия жидкости при 0°С Т.к. S0′ = 0, то S′ = ΔS . Из общей термодинамики известно соотношение : dq = TdS Þ ΔS = . Для нашего случая: ΔS= . Подставляя в эту формулу и интегрируя при , получим: ΔS = 4,19ln ,
©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.
|