 |
|
Изменение расстояния от фокусов до изображения равно изменения f.
Поскольку, если всё происходит в однородной среде
-f=f’
То Z*Z’ = -f’ – Формула Ньютона
Под каким бы углом не падал луч, между двумя главными плоскостями (Н и Н’) он будет параллелен оптической оси. Потому что β положительной оптической системы (между Н и Н’) = +1.
Законы линейного увеличения β положительной оптической системы:
1 Если Объект находится перед точкой переднего фокуса, мы получи действительное перевёрнутое уменьшенное изображения.
2 Чем ближе объект к точке F., тем больше размер отрезка Z’ (размер изображения).
3 Если объект находится на расстоянии 2F (если Z=2f), то β = -1, то есть изображение будет действительное, в масштабе1:1 (Z=Z’), и перевёрнутое
4 Если объект находится на расстоянии между точками 2F и F, то изображение будет действительное, увеличенное (Z˂Z’) и перевёрнутое (обратное).
5 Если объект находится на точке F – изображение будет в бесконечности.
6 Если объект будет находится между точками F и H, то мы получим мнимое увеличенное прямое (не перевёрнутое) изображение.
7 Если предмет находится в точке Н, то его изображение будет находится в точнее Н’
Причём изображение будет прямое, действительное, с β = +1 (1:к).
m - Масштаб изображения, это знаменатель масштаба изображения. Величина обратная линейному увеличению.
Β = 1/m.
Крупный план – m от 30 до 40
Средний план m от 60 до 100
Общий план m более 200
2 Если дистанция съёмки (а) будет больше 40 фокусных расстояний (f), то
Если a ˃ 40 f, то:
β = f’/a
1/m = f’/a
a = m*f’
m = a/f’
следовательно
f’ = a\m при a ˃ 40 f
Если а ≤ 40 f, то (раз Z=S’-f’)
S’ =β*S
1/m = S’-f’/ f’
β = S’/S (раз S ͌ a)
S’ = β*S
S’ = β*a
1/m = a* β – f’/ f’ = (a/m) – f’/ f’
f’ = ((a/m) – f’)*m/m
f’ = a – f’*m
a = f’ – f’*m
следовательно:
а = f’*(m+1) при а ≤ 40 f.
Например задача:
Дано:
Размер кадра 16*22мм (звук стандарт)
у = 6000 мм
а = 9000 мм
Найти:
f’
Решение:
m = 6000/22 = 273
a = m*f’
f’ = a/m
f’ = 9000/273 = 33 мм.
2W – Угол поля зрения объектива, это удвоенный угол между оптической осью и лучём идущим из задней узловой точки на край диафрагмы поля зрения (край кадрового окна).
Под этим углом входят в опт. систему лучи, идущие из бесконечности
2W = arktg = Dmax/2*f’
Угол поля изображения – удвоенный угол между оптической осью объектива и лучём идущем из центра выходного зрачка на край кадрового окна.
Бывает вертикальный(D верт.), горизонтальный(D гориз) и диагональный (D max)
(к примеру горизонтальный у 50mm = около 25 ͦ).Линейное поле зрения – наибольшая часть пространства предметов находящаяся на конечном расстоянии, изображённая оптической системой.
Билет №4.
Дифракция и итерференция света.(волновые свойства света)(ред. 22.05 Рома)
Дифpакция света – отклонение света от прямолинейного распространения при прохождении вблизи препятствий, например, через малые отверстия или узкие щели (0,1 – 1,0 мм).
При дифракции, волны «огибают» препятствия, размер которых меньше длины волны. Так более длинные волны (например красной зоны спектра) могут обогнуть один объект, а более короткие (к примеру синие) – нет и будут отражаться.
(рис.2. Дифракция в разных ьпроекциях:
Розовая зона – принципиальная схема дифракции
Желтая зона – дифракция на щели
Голубая зона – дифракция на отверстии.)
Согласно принципу Гюйгенса - Френеля, световая волна, возбуждаемая каким-либо источником S, может быть представлена как результат суперпозиции когерентных вторичных волн, «излучаемых» фиктивными источниками. Такими источниками могут служить бесконечно малые элементы любой замкнутой поверхности, охватывающей источник S. Обычно в качестве этой поверхности выбирают одну из волновых поверхностей, поэтому все фиктивные источники действуют синфазно. Таким образом, волны, распространяющиеся от источника, являются результатом интерференции всех когерентных вторичных волн.
Метод зон Френеля – метод разбиения фронта волны на кольцевые зоны.
Рис. 9.2
Границей первой (центральной) зоны служат точки поверхности S, находящиеся на расстоянии от точки M (рис. 9.2). Точки сферы S, находящиеся на расстояниях 
, 
, и т.д. от точки M, образуют 2, 3 и т.д. зоны Френеля.
Колебания, возбуждаемые в точке M между двумя соседними зонами, противоположны по фазе, так как разность хода от этих зон до точки M 
.
Поэтому при сложении этих колебаний, они должны взаимно ослаблять друг друга:
где A – амплитуда результирующего колебания, 
– амплитуда колебаний, возбуждаемая i-й зоной Френеля.
Дифракция на щели
Распределение интенсивности света при дифракции на щели:
