Волноводные моды плоского световода. ⇐ ПредыдущаяСтр 8 из 8
Простая лучевая модель не объясняет двух явлений, наблюдающихся при распространении света в плоском волноводе. Первое из них заключается в том, что для волноводного распространения света выполнение условия полного внутреннего отражения на обеих границах пленки является необходимым, но недостаточным; направленное распространение наблюдается не при всех углах θ>θс,θs. Волноводные моды могут существовать только при некоторых дискретных углах θ1,θ2…θn>θc,θs. Объяснить это явление можно только с привлечением волновых свойств света, рассматривая распространяющийся зигзагообразно луч как результат сложения двух однородных плоских волн, испытывающих полное внутреннее отражение на границах пленки. Эти простые волны монохроматичны и когерентны, их угловая частота равна ω,. а длина волны в вакууме - λ, их характеризуют также амплитуда и фаза. Согласно теории Френеля, отражение волны, падающей на границу раздела диэлектриков, сопровождается сдвигом ее по фазе, зависящим от угла падения, поляризации волны и коэффициентов преломления обеих сред. Таким образом, каждый раз, отражаясь от границ пленки, парциальные волны будут испытывать некоторый фазовый сдвиг φs, φc. Волны типа Е Чтобы определить свойства волн типа Е в рассматриваемом плоском световоде, необходимо найти общее решение волнового уравнения потребовав затем выполнения условий согласования составляющих поля волны на двух границах раздела: пленка - подложка и пленка - покровный слой. Задача анализа считается решенной, если найдены все проекции волнового вектора и структура поля волны данного типа. Общее решение волнового уравнения
можно записать в виде Волны типа Н Анализ волн Н в плоской световоде проводится так те, как и анализ волн типа Е
©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.
|