Вывод формул коэффициентов Френеля ⇐ ПредыдущаяСтр 3 из 3
При падении плоской электромагнитной волны на границу раздела сред (рис. 1) в первой среде возникает отраженная, а во второй - преломленная волна. Волну любой поляризации можно всегда представить в виде совокупности двух волн ортогонально ориентированных линейных поляризаций, поэтому в таких задачах достаточно рассмотреть два случая: вертикально-поляризованной и горизонтально-поляризованной падающих волн.
Под вертикально-поляризованной будем понимать волну, вектор электрического поля которой располагается в плоскости падения (вертикальной плоскости). Плоскостью падения называют плоскость, проходящую через нормаль к границе раздела (см. рис.1) и направление падения.
Рисунок 2
На границе раздела ( ) целесообразно ввести коэффициенты отражения и преломления для -поляризации и , а для -поляризации и . , , , .
Любую волну, бегущую в произвольном направлении, можно записать: , где - углы направляющих косинусов. По рисунку 2: .
Граничные условия при :
Это уравнение может быть справедливым только при условии, если вещественная часть в левой части равна вещественной части в правой, и мнимая в левой равна мнимой в правой.
- угол отражения волны равен углу падения. Эти два выражения называются законами Снеллиуса.
Из граничных условий Разделим эти выражения на :
Отсюда получаем:
Эти выражения можно записать через угол падения. Из закона Снеллиуса
.
В нашем случае одной из сред является воздух, если при этом вторая среда, на которую падает плоская электромагнитная волна не является ферромагнетиком (как раз наш случай), то для нее = и эта среда обладает только электрическими потерями.
для воздуха: для земли:
Данные коэффициенты называются коэффициентами Френеля. Эти коэффициенты позволяют найти комплексные амплитуды отраженной и преломленной волн через амплитуду падающей волны.
©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.
|