Смысл дифференциального уравнения. ⇐ ПредыдущаяСтр 5 из 5
Каждое из рассматриваемых здесь дифференциальных уравнений выражает определенный закон сохранения. В каждом уравнении в качестве зависимой переменной используется некоторая физическая величина и отражен баланс между различными факторами, влияющими на эту переменную. Обычно зависимыми переменными в этих дифференциальных уравнениях являются удельные свойства, т. е. свойства, отнесенные к единице массы. Пусть J — поток некоторой зависимой переменной Ф. Рассмотрим контрольный объем, стороны которого равны dx, dy и dz. Поток, втекающий через одну поверхность площадью dydz, обозначим Jx (Jх — составляющая вектора J), а поток, вытекающий через противоположную поверхность, обозначим J x + (дJ x /дx)dx. Таким образом, чистое истечение через площадку поверхности равно (дJ x /дx)dxdydz. Рассматривая аналогичным образом потоки в направлениях у и z, а также замечая, что dxdydz — величина рассматриваемого объема, получаем чистое истечение на единицу объема.
РИС 1 2
Некоторые дифференциальные уравнения и обощенное дифференциальное уравнение.
Сохранение химической компоненты. Пусть m i — массовая концентрация химической компоненты. д(ρm i )/дt — скорость изменения массы компоненты в единице объема; ρum i — конвективный поток компоненты, т. е. поток, переносимый общим полем течения ρu; J i — диффузионный поток, обусловленный чаще всего градиентом массовой концентрации m i . Дивергенция этих двух потоков (конвективного и диффузионного) составляет второй член дифференциального уравнения. Величина R i в правой части обозначает скорость образования компоненты в единице объема, обусловленного химической реакцией. Заметим, что в зависимости от того, что происходит в действительности — образование компоненты или ее уничтожение, Ri может быть положительной или отрицательной. Г i — коэффициент диффузии.
РИС 3
Уравнение энергии. h — удельная энтальпия; k — коэффициент теплопроводности; Т—температура; S h — объемная скорость выделения теплоты. Член div(k grad Т) описывает влияние переноса теплоты теплопроводностью внутри жидкости согласно закона Фурье, с — удельная теплоемкость при постоянном давлении.
РИС 4
Уравнение количества движения. Для ньютоновской жидкости дифференциальное уравнение, выражающее сохранение количества движения в данном направлении, можно записать аналогичным образом, где μ — коэффициент вязкости; р — давление; B x — х-составляющая объемной силы (приложенной к единице объема); V x — дополнительные к div(μ grad u) вязкие члены.
РИС 5
Уравнение Для Кинетической Энергии турбулентности.В широко распространенной в настоящее время модели турбулентности, в качестве одного из уравнений входит уравнение для кинетической энергии k пульсационного движения, имеющее вид
РИС 6
где Г k — коэффициент диффузии k; G — скорость генерации энергии турбулентности; έ — скорость диссипации. В целом величина G − ρε — источниковый член уравнения. Аналогичное дифференциальное уравнение записывается для переменной έ.
Обобщенное дифференциальное уравнение. Краткое рассмотрение некоторых дифференциальных уравнений, описывающих теплообмен и гидродинамику, показывает, что интересующие нас зависимые переменные подчиняются обобщенному закону сохранения.. Если обозначить зависимую переменную Ф, то обобщенное дифференциальное уравнение примет вид
РИС 7
где Г — коэффициент диффузии; S — источниковый член. Конкретный вид Г и S зависит от смысла переменной Ф. В обобщенное дифференциальное уравнение входят четыре члена: нестационарный, конвективный, диффузионный и источниковый. Зависимая переменная Ф обозначает различные величины, такие, как массовая концентрация химической компоненты, энтальпия или температура, составляющая скорости, кинетическая энергия турбулентности или масштаб турбулентности. При этом коэффициенту диффузии Г и источниковому члену S следует придать соответствующий каждой из этих переменных смысл. Эти уравнения можно представить также в тензорной форме в декартовой системе координат:
РИС 8
где нижний индекс j в соответствии с тремя пространственными координатами принимает
значения 1, 2, 3.
©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.
|