Здавалка
Главная | Обратная связь

Релятивистская механика.



1. Релятивистское замедление часов: = - интервал времени , измеренный движущимися часами, меньше времени неподвижных часов.

2. Релятивистское сокращение длины = - длина движущегося тела вдоль направления движения меньше, чем длина неподвижного тела.

3. Преобразования Лоренца:

x′ = (x-n t)/ ; y′ = y; z′ = z;t′ = (t - xn /c2)/ .

Обратные преобразования: x = (x′+n t′) / ;

t = ( t′ - x′n / c2)/ где x′; y′; z′; t′- координаты и время в системе К, движущейся со скоростью n относительно системы К, причем оси x и x′ совпадают, а оси y и z параллельны.

4. Связь между скоростями тела в системе К и движущейся со скоростью V вдоль оси X системы К: = ; = ; =

4.Масса релятивистской частицы: m = mo / .

4. Релятивистский импульс = / , где mo - масса покоя.

6. Полная энергия релятивистской частицы

= / =

 

КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ.

2.2.1. Механические колебания

Тип колебаний Уравнение его решение Амплитуда А и частота w
Собственные гармонические колебания А=Aо=const; woчастота собственных колебаний
Затухающие гармонические колебания b - коэффициент затухания = t - время релаксации -логарифмический декремент затухания; Q = - добротность колебательной системы
Вынужденные колебания = = fo cos(w t+j) , где wравна частоте изменения силыF= m× fo А= Резонанс амплитуды (максимум А) на частоте:

 

Круговая (циклическая) частота w (рад/сек) , Т – период (сек),

ν – частота (Гц).

Скорость и ускорение a смещения точек при гармонических колебаниях:

.

.

Сложение колебаний.

Результирующее колебание из несколь­ких колебаний одинаковой частоты находится с помощью векторной диаграммы, на которой каж­дое из колебаний представляется в виде век­тора, длина которого равна амплитуде ко­ле­бания, а угол с осью OX равен фазе ко­ле­ба­ния. Согласно рис. 2.1, результатом сложения двух гармонических колебаний равной частоты

X1 = A1 cos (wt + j1) и X2 = A2 cos (wt + j2)

является колебание X = A cos (wt + j), с фазой tg j = и амплитудой А= .

Примеры гармонических осцилляторов:

Маятник Уравнение движения Собственная частота Период колебания Т
Пружинный; - упругая сила или k –жесткость пружины
Физический , α – угол отклонения тела = = J- момент инерции тела - приведенная длина маятника
Математи- ческий

2.2.2. Электрические колебания

Затухающие колебания в электрическом колебательном контуре (рис. 2.2) описываются уравнением , b = R/2L;

w= ; wo=1/ ; период колебаний Т=2p/w; логарифмический декремент затухания ; добротность Q = . При малом затухании Q = woL / R.

Вынужденные колебания. При подключении колебательного контура к источнику переменного напряжения U=Uo coswt в нем возникают вынужденные колебания тока I = Iо cos (wt - j) с амплитудой

Iо= Uo / и фазой tgj = (wL - 1/wC)/R. Максимум Iо наблюдается на частоте wo=1/ . На данной частоте напряжение на емкостном Rc=1/wC и индуктивном сопротивлении оказывается одинаковым, но сдвинутым по фазе на p (рис. 2.3). Поэтому ток в контуре определяется только активным сопротивлением R - резонанс напряжений.

2.2.3. Волны

1. Уравнение плоской (бегущей) волны ,

или по формуле Эйлера , где k - волновое число,

w - частота колебаний, - смещение частиц.

2. Уравнение сферической волны (волновые поверхности имеют вид концентрических сфер) .

3. Скорость перемещения волны – есть скорость перемещения постоянной фазы, т.е. . Дифференцируя это уравнение по времени, находим скорость перемещения волны: u = dx/dt = w / k .

4. Длина волны = 2p / k, где T=2p /w - период колебаний частиц в волне

5. Волновое уравнение : .

6. Стоячие волны возникают при наложении двух бегущих волн и одинаковой амплитуды и частоты, двигающихся навстречу друг другу:

= + = + = (2Acoskx) sinwt =B sinwt

В результате наложения таких волн в каждой точке среды возникает гар­мо­ни­чес­кое колебание той же частоты w, но с амплитудой B=2Acoskx, зависящей от ко­ор­динаты x. Когда B = max - пучности, B =min – узлы. В пространстве шириной d могут возникнуть стоячие волны такой длины волны l, при которой в нем ук­ла­ды­ва­ется целое число N полуволн: d =N∙ l/2.







©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.