Чому і наскільки коефіцієнт підсилення газового лазера на довжині хвилі 3,39 мкм більший за коефіцієнт підсилення на довжині хвилі 0,63 мкм?
Як розподіляється загальна вихідна потужність лазера між двома виходами з лазерних дзеркал? (Scul)
Для відповіді на це питання відтворимо систему схематично, це дозволить почати аналіз. Зазначимо, що
та
параметри дзеркал, які нам задані через них ми і визначимо розподіл вихідної потужності.
Введемо вісь координат Z, перпендикулярно до дзеркальних площин. Позначимо потік, що йде в позитивному напрямку як
, а у від’ємному як
.
Тепер можемо скласти систему рівнянь:
(1);
(2);
(3);
(4);
(5);
(6);
(7). Рівняння (4)-(7) утворюють ланцюжок, з якого можна отримати амплітудну умову генерації:
(8), звідки
(9) – ми визначили коефіцієнт підсилення за потужністю при проходженні випромінювання в один бік. Підставимо (9) в (6) і (7):
(10);
(11).Перепишемо (2) з урахуванням (11) і (4):
, поділимо це рівняння на (3):
(12). Підставимо (12) в (1):
отже
. Тоді з (12)
.
Вирази для
і
фактично дають розподіл загальної вихідної потужності лазера між двома виходами з лазерних дзеркал. Як видно вирази є симетричними відносно індексів 1 і 2, до речі з них випливає, що коли з одного боку ідеальне дзеркало
, то
, тобто випромінювання крізь нього не проходить.
Яке було перевищення початкової різниці населеностей над пороговим значенням при перемиканні добротності резонатора лазера для одержання гігантського імпульсу, якщо кінцеве значення різниці населеностей стало в е разів менше за початкову?(Scul)
Інверсія населеностей змінюється від початкового значення
(перед вмиканням добротності резонатора) до кінцевої величини
(після випромінення гігантського імпульсу).
Поведінку системи в часі можна описати за допомогою двох рівнянь з початковими умовами
і
, де
- це невелика початкова кількість фотонів, необхідна лише для виникнення генерації.
Зробимо припущення, що зміна
- інверсія населеностей і
- число фотонів відбувається за настільки короткий час, що ми можемо нехтувати : складовими рівнянь, що відповідають за накачку
, де
- швидкість накачки,
- повна кількість активних атомів(чи молекул); релаксацією
.
Отже маємо два швидкісних рівняння:
(1). Доцільно вказати, які величини входять до цих рівнянь і які доданки за, що відповідають:
- об’єм, що займає мода в активному середовищі;
- доданок, що враховує зменшення кількості фотонів внаслідок втрат в резонаторі;
- швидкість вимушеного випромінення на один фотон в моді. Слід зазначити, що як випливає з 2-го р-ня (1) населеність
, що відповідає моменту часу, коли імпульс досягає максимуму (
)визначається виразом:
(2), де
- втрати резонатора;
- довжина активного середовища;
- переріз переходу на частоті моди резонатора. Вираз для
співпадає з виразом для порогового значення різниці населеностей.
Розділимо 2-гер-ня (1) на 1-ше р-ня (1), використовуючи (2) отримаємо:
, проінтегрувавши його отримаємо:
(3).
Коли
. Отже (3) набуде вигляду :
(4). За умовою задачі
. Отже з (4):
. Остаточно, перевищення початкової різниці населеностей
надпороговим значенням:
.
44.З якою похибкою повинен юстуватись резонатор лазера, що має довжину L, діаметр дзеркал a і коефіцієнти відбивання дзеркал R1, R2 ?
Щоб похибка юстування не впливала суттєво на роботу лазера, необхідно
,
, де
-добротність корисних втрат(втрати на відбиття),
-добротність,зумовлена розюстуванням.[
].Отже
-кутроз”юстування,
-коефіцфенти відбиття дзеркал,L-відстань між дзеркалами,а-діаметр дзеркал.
-похибка юстування
(кут).
Чому і наскільки коефіцієнт підсилення газового лазера на довжині хвилі 3,39 мкм більший за коефіцієнт підсилення на довжині хвилі 0,63 мкм?
Точна формула для гаусовскої лінії :
, Тоді напівширина визначається з рівняння
А повна напівширина
[В конспекті
,тобто те саме]. Тоді можна визначити
через
Розглянемо тепер He-Ne:
Висновки:1)напівширина лінії для 3,39мкм приблизно в 5 раз менше ніж у 0.63мкм. 2)коефіцфент підсилення на резонансній частоті, тобто g(0), для 3.39мкм в 5 раз більше ніж для 0.63мкм.
©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.