Гальмівне рентгенівське випромінювання
Суцільний спектр одержується в результаті гальмування швидких електронів в речовині антикатода. Якщо між катодом і антикатодом прикладена напруга Uа, електрони розганяються і їх енергія дорівнює , де е – заряд електрона. Влітаючи в антикатод, електрони різко гальмуються, тобто рухаються з від’ємним прискоренням, і стають джерелами рентгенівського електромагнітного випромінювання. Умови гальмування для різних електронів неоднакові, і різні частки їх кінетичної енергії перетворюються в енергію рентгенівських квантів. При повному перетворенні енергії електрона в енергію кванта дістанемо , де h – стала Планка, – найбільша частота рентгенівського гальмівного спектра. Враховуючи, що (c – швидкість світла у вакуумі, – гранична довжина хвилі випромінювання, яка відповідає ), дістанемо , звідки . (10.1) З цієї причини в гальмівному рентгенівському спектрі спостерігаються всі довжини хвиль, починаючи з . Його називають тому суцільним “білим спектром”. Розподіл інтенсивності по неперервному спектру рентгенівських променів при різних Ua для вольфрамового антикатода наведено на мал. 10.2. Довжина хвилі lм, на яку припадає максимум в спектрі гальмівного рентгенівського випромінювання, задовольняє умові . (10.2) Важливою особливістю суцільного рентгенівського спектра є його короткохвильова межа. Із виразу (10.1) випливає, що при даній напрузі Ua не може бути довжини хвилі, яка менша за . Значення сталої Планка h, одержане із вимірювань короткохвильової межі рентгенівського суцільного спектра, є одним із найточніших і достовірних. Потік Φ рентгенівських променів, що виходять із трубки, росте пропорційно силі струму І в трубці, квадрату напруги на трубці Ua і залежить від величини атомного номера Ζ речовини антикатода, тобто Вт / В2А. (10.3) Жорсткість рентгенівських променів, яка зростає зі зменшенням довжини хвилі, характеризує їх проникаючу здатність і залежить тільки від напруги Uа, яка подається на трубку. Чим вища напруга, тим жорсткіші рентгенівські промені, як це видно із формул (10.1) і (10.2). Інтенсивність рентгенівського випромінювання регулюється шляхом зміни струму розжарювання в залежності від потрібної потужності випромінювання – від малих струмів в трубці при просвічуванні (2–5 мА) до дуже великих струмів (тисячі міліампер), що застосовуються при деяких рентгенівських знімках. ©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.
|