Главная | Обратная связь

Властивості двохтактних кінцевих каскадів

Для отримання великих потужностей (від десятків - сотень Вт до десятків - сотень кВт) посилених сигналів в корисному навантаженні, а також для поліпшення деяких якісних параметрів вихідних каскадів застосовуються різні схеми двотактних каскадів УМ:

а ) двотактні каскади УМ з перехідним фазоінвертуючим і вихідним согласуючим трансформаторами ;

б) двотактні каскади з додатковим фазоінверсним каскадом з розділеним навантаженням і з трансформаторним вихідом;

в) безтрансформаторні двотактні каскади УМ на транзисторах та ін.

Кожна з цих схем має свої особливості. Вони можуть збиратися на потужних підсилювальних, або генераторних, або газорозрядних лампах, або на транзисторах .

Двотактні каскади УМ являють собою два симетрично розташованих плеча з однакових однотактних каскадів, з'єднаних загальними провідниками, із загальним джерелом живлення і загальним вихідом, працюючим на загальне навантаження.

Для збільшення корисної вихідної потужності в кожне плече можуть включатися по дві однакових паралельно з'єднаних потужних підсилювальних лампи.

Двотактні каскади можуть мати трансформаторну або безтрансформаторний резистивно-ємнісний зв'язок з предоконечним підсилювальним каскадом .

Вони можуть працювати в будь-якому режимі посилення , тобто у класах А, В , АВ і відповідне малим або великим ККД (до 10 ÷ 40%). У двотактних каскадах збільшується корисна вихідна потужність , що віддається в навантаженні , відповідно до режиму роботи і кількості підсилювальних ламп або транзисторів у плечі приблизно в два , чотири , вісім і більше разів порівняно з однотактним каскадом УМ . Застосування потужних генераторних ламп в двотактних схемах УМ дає можливість отримати корисну вихідну потужність до десятків і сотень кВт .

Крім того, симетричні трансформаторні схеми ( рис. 17 , а ) двотактних каскадів УМ не мають заземленой точки як для симетричної вхідний , так і для вихідний ланцюгів , що часто є дуже важливою їх перевагою.

Напруга зсуву на сітки підсилювальних ламп обох плечей знімається з одного загального резистора Rк або подається від спеціального додаткового джерела. При цьому резистор Rк , через який протікають однакові струми обох ламп

Iк0 - Ia01 + Ia02 , іноді при гарній симетрії плечей може не шунтуватися конденсатором C_к .

На графіку часових діаграм ( рис. 17 , б) показано , що при відсутності вхідного сигналу, коли U_вх = 0, на сітки обох ламп через вторинні полуобмотки перехідного трансформатора подаються однакові за величиною негативні напруги зсуву - U_c01 = - U_c02 = - I_к0 * R_к . (Це в режимі класу А або класу АВ.) При цьому в анодних ланцюгах кожного плеча схеми, показаної на рис. 17, течуть однакові за величиною постійні складові анодних струмів I_а01 = I_а02, які при проходженні через первинні полуобмоткі вихідного трансформатора мають протифазні напрями.

Внаслідок цього їх магнітні потоки взаємно компенсуються, а сердечник трансформатора працює, не подмагнічуїсь постійній складовой анодних струмів , а також парними гармоніками підсилюється сигналу . Це явище дає можливість зменшити габарити , масу , вартість трансформатора , а також дозволяє здійснювати посилення сигналів на лінійній ділянці кривої намагнічування сердечника трансформатора з меншими нелінійними і частотними спотвореннями. Зменшуються також фон змінного струму і вплив зовнішніх перешкод.

СРС №21