Смесью, а воздухом, который в результате последующего интенсивного
Сжатия нагревается до высокой температуры, существенно превышающей Температуру воспламенения топлива. В конце такта сжатия в цилиндр начи- Нает подаваться топливо, распыляемое сжатым воздухом, поступающим от Компрессора. Топливо поступает в цилиндр и медленно сгорает одновремен- Но с перемещением поршня слева направо. В результате на протяжении всего Времени сгорания топлива давление в цилиндре остается практически Постоянным и равным давлению в конце такта сжатия. Остальные процессы Протекают так же, как и в карбюраторных двигателях. В двигателях третьего типа, называемых бескомпрессорными дизель- Ными двигателями, такты всасывания и сжатия происходят так же, как в Двигателях второго типа, однако дизельное топливо, впрыскиваемое в Цилиндр в конце сжатия, распыляется не за счет компрессорного воздуха, а в Результате предварительного сжатия до весьма высокого давления в плун- Жерном топливном насосе. В результате обеспечивается весьма тонкое рас- Пыление топлива. Первая порция его при этом сгорает очень быстро, обеспе- Чивая, так же как и в двигателях первого типа, существенное повышение Давления при практически постоянном объеме. Остальная часть топлива Подается в цилиндр и сгорает медленно, одновременно с перемещением Поршня слева направо, т. е. практически при постоянном давлении, как и в Двигателях второго типа. Именно поэтому этот тип двигателей называется Смешанным. Теоретическим циклом двигателей быстрого сгорания является приве- денный на рис. 6.2, а цикл с изохорным подводом теплоты (цикл Отто). Процессы 0 _ 1 и 1 _ 0, т. е. всасывание и выпуск, не являются термо- Динамическими и поэтому не рассматриваются. Сжатие 1 _ 2 и рабочий ход Считаются адиабатными процессами сжатия и расширения. Подвод Теплоты q1 осуществляется в изохорном процессе 2 _ 3. Выхлоп 4 _ 1 также Считается изохорным процессом, в котором осуществляется отвод теплоты Q2. Принимается, что рабочее тело представляет собой идеальный газ. Рис. 6.2. Циклы Отто (а) и Дизеля (б) на диаграмме p - v Найдем термодинамический к. п. д. цикла Отто, выразив его через важный параметр этого цикла, степень сжатия: ε* = v1/v2, где v1 _ Полный объем цилиндра; v2 _ объем камеры сгорания. Используем формулу (5.1): η = 1 _ q2/q1, где q2 и q1 _ значения теплоты Для изохорных процессов 4 _ 1 и 2 _ 3, связанные с температурами в соответствующих точках уравнениями q2 = сv (Т4 _ Т1) и q1 = сv (Т3_Т2). Таким образом, получаем: η = 1 _ (T4 _ Т1)/(Т3_Т2), или 3 2 4 1 / 1 / 1 η 1 Т Т T T T T − ⋅ − = − (6.1) Отношение __________температур Т4 /Т1 для изохорного процесса 4 _ 1 равно отношению соответствующих давлений, т. е. Т4 /Т1 = р4 /р1, или, умножая Числитель и знаменатель правой части этого равенства на одинаковые величины v γ 4 и v γ 1, получим Т4 /Т1 = р4vγ 4 /р1vγ Откуда, учитывая, что процессы 1 _ 2 и 3 _ 4 адиабатные, а потому р3vγ 3 = р4vγ 4 и р1vγ 1 = р2vγ получаем Т4 /Т1 = р3v3 γ / р2v2 γ. Но так как v3 = v2 находим, что Т4 /Т1 = Р3 /р2. С другой стороны, для изохорного процесса 2 _ 3 имеем Т3 /Т2 = p3 /p2. Таким образом, Т4 /Т1 = Т3 /Т2. Из выражения (6.1) получаем: η 1 1 T T = − (6.2) ©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.
|