Физические основы усиления и генерации лазерного излучения
Лазер – генератор излучения, когерентного во времени и в пространстве, основанный на использовании вынужденного излучения. Процесс возникновения вынужденного излучения упрощенно состоит в следующем. При воздействии поля внешнего фотона на атом, находящийся в возбужденном состоянии, происходит переход возбужденного атома в другое энергетическое состояние; этот переход происходит с испусканием еще одного фотона, энергия которого будет равна энергии вынужденного фотона. Если создать систему возбужденных активных атомов (так называемую лазерную активную среду) и пропускать через эту систему излучение, то возможно усиление излучения, если создание фотонов за счет вынужденного излучения превосходит потери излучения на поглощение и рассеяние. Такое усиление оптического излучения, основанное на использовании вынужденного излучения, называется лазерным усилением. Рассмотрим процесс возникновения лазерного усиления подробнее [22]. Предварительно за счет энергии внешнего воздействия (так называемой энергии накачки) Ен часть электронов с нижних равновесных уровней Е1 переходит на более высокие уровни, а затем оказывается на уровне возбуждения Е2 (в соответствии с рисунком 5.1). Рисунок 5.1 – Квантовые переходы в лазерном веществе
Возвращение этих электронов с уровня Е2 на уровень Е1 сопровождается испусканием фотонов с длиной волны l=1,24/(Е2 – Е1), (5.1) где l — выражается в мкм; Е — в эВ. Процесс перехода электронов с уровня Е2 на уровень Е1 может проходить по-разному. Возможен спонтанный переход, при котором момент испускания и направление вектора поляризации каждого фотона случайны, а результирующий поток излучения описывается лишь среднестатистическими параметрами (переходы 1—3 на рисунке 5.1). Такой процесс перехода излучающих атомов из возбужденного состояния в равновесное не связан с вынуждающими фотонами и приводит к возникновению лишь некогерентного излучения. Одновременно со спонтанными переходами имеется вероятность вынужденных переходов из энергетического состояния Е2 в Е1 (переходы 4, 5 на рисунке 5.1). Такие переходы связаны с действием вынужденных фотонов, при этом все активные атомы излучают почти одновременно, взаимосвязано и так, что испускаемые фотоны неотличимы от тех, которые их вызывали. Это когерентное излучение называется вынужденным. Таким образом, вынужденное излучение – это когерентное электромагнитное излучение, возникающее при вынужденных переходах (совпадающее по направлению, частоте, фазе и поляризации с вынуждающим излучением). Определим условия усиления вынужденного излучения. Уровни энергии, используемые при усилении или генерировании лазерного излучения, называют лазерными уровнями. Соответственно вынужденный переход между лазерными уровнями энергии или зонами – это лазерный переход: он характеризуется длиной волн. Наряду с лазерными переходами (из состояния Е2 в состояние Е1 – переходы 4, 5 на рисунке 5.1) существуют спонтанные переходы из Е2 в Е1 (1-3 на рисунке 5.1), а также переходы из Е1 в более высокое энергетическое состояние, приводящие к поглощению излучения (переход 6 на рисунке 5.1). Лазерное усиление возможно в том случае, если число лазерных переходов больше, чем число спонтанных переходов и переходов, связанных с поглощением вынуждающего излучения. Количество лазерных переходов за время Dt можно в первом приближении выразить в виде Nлаз=В21ЕвынN2Dt, (5.2) где В21 - вероятность лазерного перехода; Евын - энергия вынуждающего излучения; N2 - концентрация атомов в энергетическом состоянии Е2. Спонтанные переходы из Е2 в Е1 происходят самопроизвольно (т.е. от вынуждающего излучения не зависят) и в формировании полезного лазерного излучения не участвуют. Количество спонтанных переходов можно в первом приближении оценить в виде Nспон= - А21N2Dt, (5.3) где А21 — вероятность спонтанного перехода Е2® Е1. Количество квантовых переходов, приводящих к поглощению вынуждающего излучения, определяется выражением Nпогл= -В12ЕвынN1Dt, (5.4) где В12 — вероятность квантового перехода с поглощением излучения; N1 - концентрация атомов в энергетическом состоянии Е1. Полагая в первом приближении равенство вероятностей B21=B12=B, получаем условие лазерного усиления в виде В(N2-N1)Евын-А21N2>0. (5.5) При малом уровне спонтанного излучения необходимое условие лазерного усиления имеет вид В Евын(N2-N1) >0 или DN=(N2-N1) >0. В равновесном состоянии системы всегда N2> N1и лазерное усиление возможно только в результате предварительных внешних воздействий (накачки), таких, как инжекция носителей заряда, разряд в газах, оптическое или электронное возбуждение. Таким образом, лазерное усиление объясняется тем, что вынуждающее излучение по мере распространения в лазерном веществе приобретает энергии за счет лазерных переходов больше, чем отдает из-за поглощения. Эффективность лазерного усиления, как видим, зависит от вероятности лазерного перехода В21 и тем выше, чем больше эта вероятность. Большая вероятность лазерных переходов в полупроводниках и большая плотность энергетических состояний в зонах позволяют получить в лазерах на основе полупроводников хорошее лазерное усиление. В твердотельных (на основе твердых диэлектриков с примесями) и в газовых лазерах используются переходы в изолированных ионах, атомах или молекулах между дискретными уровнями. Усиление в них заметно ниже, чем в полупроводниковых лазерах, поэтому их размеры гораздо больше. Для количественной оценки лазерного усиления вводят понятие населенности уровня энергии, под которой понимают число атомов в единице объема, имеющих одинаковое энергетическое состояние. В условиях термодинамического равновесия населенность энергетических уровней подчиняется статистике Больцмана N2/N1=exp[-(Е2-Е1)/kt], (5.6) где N2 – населенность возбужденными атомами (в состоянии Е2); N1 – населенность невозбужденными атомами (в состоянии Е1). При этом DN= N2- N1= N1 отрицательна, и в веществе имеем нормальную населенность, когда концентрация возбужденных атомов меньше концентрации невозбужденных. При этом условии вещество находится в равновесном состоянии. Лазерное усиление невозможно, Когда DN >0, что обеспечивается воздействием энергии накачки, происходит инверсия, населенностей и проходящее излучение может усиливаться за счет энергии возбужденных атомов. Состояние инверсии населенностей иногда называют состоянием с отрицательной температурой. Среда, в которой осуществлена инверсия населенностей, называется активной средой. Таким образом, усиление вынужденного излучения или лазерное усиление и требует, во-первых, инверсия населенностей (N2>N1), во-вторых, подавление спонтанного излучения (светового шума). Наименьший уровень энергии накачки, при котором выполняется условие инверсии, называется порогом инверсии.
©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.
|