Переходные процессы в синхронном генераторе
При коротком замыкании О постоянстве потокосцеплений В сверхпроводящем контуре
Активные сопротивления обмоток СГ (статора, возбудителя, успокоителей) малы по сравнению с индуктивными сопротивлениями и ими можно пренебречь. В таком случае каждая обмотка может быть представлена как сверхпроводящий контур, для которого справедлив закон постоянства потокосцепления. Рассмотрим схему (рисунок 9.16), на которой демонстрируются взаимодействия перемещающегося постоянного магнита N – S и катушки ОВ, не имеющей активного сопротивления. Для такой схемы при
![]() ![]() По закону Кирхгофа для катушки ОВ можно записать, что
Таким образом, для сверхпроводника справедливы соотношения
Этот поток остается постоянным (в первый момент) при любых обстоятельствах. Если, например, первоначально поток
Рисунок 9.17 – Изменение тока в контуре при различных Начальных условиях Свободный ток
Мы можем представить себе, что контур – это обмотка возбуждения синхронного генератора, а магнит – это поле продольной размагничивающей реакции якоря, возникающей в результате к.з. В ответ на продольную реакцию якоря образуется скачок тока возбуждения, а следовательно – скачок ЭДС, являющейся функцией тока и потока
и ток короткого замыкания, определяемый соотношением Это показано на рисунке 9.18. Из рисунка 9.18 видно, что в СМ (в отличие от цепи r - L) после к.з. ЭДС увеличивается скачком и точно также увеличивается ток, соответствующий этой ЭДС. Суммарный ток в начальный момент времени может превосходить номинальный ток в 10…20 раз. Хорошо видно также, что в СМ затухает не только свободный (апериодический) ток Это важное отличие СМ от электрической цепи r – L. ©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.
|