В общем случае любой поток является функцией всех k термодинамических
сил: Ji = f(Y1,Y2,.....Yk). (7.11) Разлагая функцию Ji, в ряд Маклорена вблизи состояния равновесия (Y1, = 0, Y2=0, ..., Yк= 0), имеем: Ji = Ji(0) + ΣΣ∂ ∂ +⋅⋅⋅ ∂ Σ∂ + ∂ K n K n k n i k I k I Y Y Y Y J Y Y J 2 и ограничиваясь первым ненулевым членом ряда (Ji(0) = 0), приходим к соотношению: Ji = k k K ik K k I Y L Y Y J Σ∂ = Σ ∂ . (7.12) Коэффициенты ik L называют кинетическими (или феноменологическими) Коэффициентами Онзагера. Рассмотрим систему, в которой, к примеру, протекают одновременно Три разных процесса, связанные между собой. С учетом уравнения Онзагера, запишем выражения для трех потоков в виде: 1 11 1 12 2 13 3 J = L Y + L Y + L Y 2 21 1 22 2 23 3 J = L Y + L Y + L Y (7.12, а) 3 31 1 32 2 33 3 J = L Y + L Y + L Y Кинетические коэффициенты L11, L22, L33, лежащие на диагонали, Отвечают прямым процессам, а остальные – соответствуют процессам Взаимного влияния друг на друга. Экспериментально определить значение всех феноменологических ко- Эффициентов удается в редких случаях, поэтому для упрощения выражений, описывающих потоки, используют: 1. Соотношения взаимности Онзагера; Принцип Кюри. Соотношения взаимности Онзагера Теория Онзагера базируется на предположении, что в случае выполне- Ния линейных законов, кинетические коэффициенты взаимного влияния связаны между собой соотношением: Lik =Lki. Физический смысл этого равенства _ влияние силы Yk на поток Ji Такое же, как влияние силы Yi на поток Jk. Онзагер исходил из того, что это равенство справедливо в силу микро- скопической обратимости: Переходы между двумя конфигурациями (классами конфигураций) А и В должны происходить в прямом и обратном направлениях в задан- Ный промежуток времени с одинаковой частотой. Это утверждение, по сути, есть не что иное, как принцип локального Равновесия, который является одним из основных положений кинетики. Принцип Кюри Неравновесные потоки принято подразделять по тензорной размер- ности: _ скалярные (тензор нулевого ранга; примеры _ химические реакции, структурные изменения); _ векторные (тензор первого ранга; примеры _ диффузия, теплопро- водность в изотропных средах); _ тензорные (тензор выше первого ранга; примеры _ вязкие течения, Теплопроводность в анизотропной среде). Принцип Кюри накладывает ограничения на связь потоков различной тензорной размерности: В изотропной системе потоки и термодинамические силы раз- Личной тензорной размерности не могут быть связаны друг с другом. В соответствии с этим принципом некоторые из слагаемых в уравнении (7.12, а) могут быть исключены из рассмотрения. Так, скалярная термодина- Мическая сила _ химическое сродство _ не может вызвать тепловой поток, который обладает меньшей симметрией из-за своей направленности: Химическая реакция изотропна, а поток теплоты _ анизотропен (химическое Сродство не зависит от координат, а температура _ зависит). Например, если в системе происходят химическая реакция и перенос Тепла, то скорость возникновения энтропии следует записать в виде Grad grad grad . σ grad / ⎟ ⎟⎠ ⎞ ⎜ ⎜⎝ ⎛ ⎟ ⎟⎠ ⎞ ⎜ ⎜⎝ = ⎛ ⋅ + ⋅ + ⋅ + ⋅ = + = T L T/T L A T T/T A T L T/T L A T J J T T A ТТ Тx xx xТ Т x (7.13) ©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.
|