Экспериментальная частьСтр 1 из 43Следующая ⇒
Волновая оптика. Квантовая физика. Статистическая физика.
Лабораторный практикум для студентов очной формы обучения
Утверждено редакционно-издательским советом ВоГТУ
Вологда УДК 530.1 ББК 22.5 В 67
Рецензенты:
Домаков А.И., канд. техн. наук, профессор; Дрижук А.Г., канд. физ.-мат.наук, доцент
В 67 Волновая оптика. Квантовая физика. Статистическая физика: лабораторный практикум / под. ред. В.И. Богданова. – Вологда: ВоГТУ, 2008. – 133 с.
Представлены лабораторные работы по физике по третьей части курса для студентов всех форм обучения, всех направлений и специальностей.
Составители: Богданов В.И., профессор, доктор физ.-мат. наук; Кузина Л.А., доцент, канд. физ.-мат. наук; Максимов В.К., доцент, канд. техн. наук; Штрекерт О.Ю., доцент, канд. физ-мат. наук
УДК 530.1 ББК 22.5 Содержание Введение……………………………………………………..…….………..4 Лабораторная работа 3-01. Изучение интерференции света с помощью бипризмы Френеля..……… ……………………….………………………...…..5 Лабораторная работа 3-02. Изучение дифракции монохроматического лазерного излучения на дифракционной решётке……………..…….……….11 Лабораторная работа 3-03. Проверка закона Малюса………...………...17 Лабораторная работа 3-04. Вращение плоскости поляризации………..25 Лабораторная работа 3-05. Изучение зависимости показателя преломления стеклянной призмы от длины волны…………………………..32 Лабораторная работа 3-06. Определение постоянной Стефана-Больцмана............................................................................................................39 Лабораторная работа 3-07. Изучение явления внешнего фотоэффекта..47 Лабораторная работа 3-08. Изучение спектра водорода и определение постоянной Ридберга............................................................................................57 Лабораторная работа 3-09. Опыт Франка и Герца……………………….66 Лабораторная работа 3-10. Изучение поглощения света………………..72 Лабораторная работа 3-11. Изучение распределения Гаусса на механической модели ……….………………….……………………………..79 Лабораторная работа 3-12. Определение коэффициента вязкости воздуха и средней длины свободного пробега молекул………………………………87 Лабораторная работа 3-13. Определение работы выхода электронов из металла…………………………………………………………………………..93 Лабораторная работа 3-14. Определение коэффициента линейного теплового расширения…………………..…………………………………...100 Лабораторная работа 3-15 Исследование эффекта Зеебека………… 105 Лабораторная работа 3-16. Изучение зависимости электрического сопротивления металлов и полупроводников от температуры. Определение энергии активации полупроводников………………….……………………109 Лабораторная работа 3-17. Эффект Холла ……………………..……..120 Лабораторная работа 3-18. Изучение работы полупроводникового диода…………………………………………………………………………..126 Библиографический список…………………………………………….133
Введение В пособии представлена третья часть физического практикума по курсу общей физики. Она состоит из 18 лабораторных работ по разделам: «Волновая оптика», «Квантовая физика» и “Статистическая физика”. В указаниях к каждой лабораторной работе сформулирована цель работы, представлены: теоретическое введение, методика измерений, описание установки, порядок выполнения работы и обработки результатов измерений. Контрольные вопросы, приведённые в конце каждой работы, облегчают подготовку к ней и защиту. Далее приведён список литературы, рекомендуемой для самостоятельной подготовки к выполнению лабораторной работы. Кафедрой физики подготовлены методические указания по оформлению отчётов по лабораторным работам, требования к допуску, защите работ и обработке результатов измерений. Эти указания, образец выполнения лабораторной работы и сами описания имеются на сайте кафедры www.physics.vstu.edu.ru.
Лабораторная работа 3-01 Изучение интерференции света с помощью бипризмы Френеля
Цель работы: Наблюдение интерференционной картины, определение размера интерференционной полосы и параметра бипризмы Френеля – преломляющего угла бипризмы.
Теоретическое введение Интерференция волн – пространственное перераспределение энергии волн, котороепроисходит при наложении двух или нескольких когерентных волн. Волны когерентны, если их фазы согласованы (разность фаз остаётся постоянной во времени). Когерентность – согласованное протекание нескольких колебательных или волновых процессов. Интерференция возможна для волн любой природы. Интенсивность электромагнитной волны пропорциональна амплитуде колебаний вектора напряженности электромагнитного поля: I~ . (1.1) Рассмотрим две электромагнитные волны одинаковой частоты, которые накладываются друг на друга и возбуждают в некоторой точке пространства два колебания одинакового направления: , , где φ1 и φ2 определяются начальными фазами колебаний и расстояниями, пройденными волнами до точки наложения, но не зависят от времени. Амплитуда Е0 результирующего колебания зависит от разности фаз складываемых колебаний в данной точке. Для волн одинаковой частоты разность фаз колебаний не изменяется во времени и равна φ1–φ2=const, то есть волны когерентны. При этом результирующая амплитуда Е0 также остается постоянной во времени: . (1.2) Для когерентных волн имеет постоянное во времени значение (но свое для каждой точки пространства), так что результирующая интенсивность света, как следует из (1.1) и (1.2), равна . (1.3) Таким образом, при наложении когерентных световых волн происходит перераспределение светового потока в пространстве, в результате чего в одних местах возникают максимумы (если ), а в других – минимумы интенсивности (если ). Отсюда получаем условия максимума и минимума при интерференции: если сдвиг фаз волн в данной точке пространства ; (m=0, 1, 2, …), (1.4) то наблюдается интерференционный максимум; если ; (m=1, 2, 3, …), (1.5) то наблюдается минимум. Если накладываются некогерентные волны, то в данной точке пространства складываются колебания, разность фаз которых не постоянна во времени и, вообще говоря, принимает случайные значения. Поскольку в этом случае среднее значение , то наблюдаемая интенсивность света во всех точках пространства представляется просто суммой интенсивностей двух волн: (1.3). Таким образом, необходимым условием наблюдения интерференции волн является их когерентность. Метод Юнга. Для получения интерференционной картины необходимы когерентные световые пучки. До появления лазеров во всех приборах для наблюдения интерференции света когерентные пучки получали методом разделения волны: лучи, исходящие из одного и того же источника, разделяли с помощью экранов со щелями или зеркал, затем полученные таким образом когерентные лучи сводили вместе. Одним из таких способов является метод Юнга. Источником света служит ярко освещенная щель S, от которой свет падает на две равноудаленные щели S1 и S2, параллельные щели S (рис. 1.1). Щели S1 и S2 являются источниками когерентных пучков света. Результат интерференции колебаний, доходящих до некоторой точки М экрана (рис. 1.2) от источников S' и S", будет зависеть от их разности хода . Если разность хода Δ равна целому числу длин волн l: ; (m=0, 1, 2, …), (1.6) то колебания от обоих источников приходят в одной фазе и освещенность в этой точке будет максимальна. Если же равно полуцелому числу волн: ; (m=1, 2, 3, …), (1.7) то колебания приходят в противофазе и освещенность в этой точке будет минимальна. При других значениях освещенность будет иметь промежуточное значение.
Найдём расстояние xm между центральным максимумом (точкой О) и максимумом m-го порядка (рис.1.2). Для получения различимой интерференционной картины расстояние d между источниками должно быть значительно меньше расстояния до экрана . При этих условиях можно считать угол b достаточно малым, тогда . (1.8) Из рис.1.2 можно найти: , . (1.9) Решая уравнения (1.6) и (1.8-1.9) получим: . (1.10) Отсюда ширина интерференционной полосы Δx, т.е. расстояние между соседними максимумами или минимумами, равно: . (1.11) В соответствии с (1.11) расстояние между соседними максимумами растёт с уменьшением расстояния d между источниками. При d, сравнимом с , расстояние между полосами было бы того же порядка, что и λ, то есть отдельные полосы были бы совершенно неразличимы. Для того чтобы интерференционная картина была отчётливой, необходимо выполнение упоминавшегося выше условия: d<< . Бипризма Френеля При наблюдении интерференции света с помощью бипризмы Френеля, как и в опыте Юнга, искусственно создаются когерентные пучки путем разделения и последующего сведения световых лучей, исходящих из одного и того же источника. Бипризма Френеля представляет собой симметричную стеклянную призму с очень малыми преломляющими углами α (рис.1.3). Источником света служит узкая щель S, расположенная параллельно ребру тупого угла бипризмы. При этом лучи, прошедшие от щели через верхнюю и нижнюю половины бипризмы, отклоняются к линии АА1. В части пространства (на рис.1.3 оно заштриховано) будут распространяться световые волны, прошедшие через верхнюю и нижнюю половины бипризмы. Эти волны можно считать исходящими из двух мнимых изображений щели S' и S", которые можно рассматривать как два когерентных источника. Заштрихованная область является областью интерференции света. На экране, находящемся в этой области, можно видеть интерференционные светлые и темные полосы. Если преломляющий угол призмы a мал и углы падения лучей на грань не очень большие, то можно показать, что все лучи отклоняются на практически одинаковые углы , (1.12) где n – показатель преломления призмы. В результате образуются два мнимых когерентных источника S' и S", лежащие в одной плоскости с источником S. Угловая ширина зоны интерференции (угол j) зависит только от свойств бипризмы: . (1.13) Угол j вследствие малости может быть определен с помощью формулы: , (1.14) где d – расстояние между мнимыми источниками, – расстояние между щелью и бипризмой (рис.1.3).
Экспериментальная часть
Приборы и оборудование: компактный гелий-неоновый лазер с длиной волны излучения 632.8 нм, оптическая скамья, бипризма Френеля, линза, экран для наблюдения, линейка. Описание установки В работе изучается интерференция красного лазерного света с помощью бипризмы Френеля. Наблюдается интерференционная картина на экране за бипризмой, находится размер интерференционной полосы и определяется параметр бипризмы Френеля – преломляющий угол бипризмы. Интерференционная картина появляется при наложении двух когерентных пучков света. В работе складываются два пучка, полученные путем деления (расщепления) луча лазера на два пучка с помощью призмы. Бипризма Френеля 3 (рис.1.4) состоит из двух стеклянных призм с малыми преломляющими углами α, сложенных своими основаниями. Источником света служит сфокусированное в точку S0 лазерное излучение. После преломления в бипризме падающий пучок света разделяется на два когерентных пучка с вершинами в мнимых изображениях S1и S2 источника S0. В области экрана 6 пучки перекрываются и дают систему параллельных интерференционных полос. В работе: α – преломляющий угол бипризмы, n – показатель преломления бипризмы (для расчетов считать n равным показателю преломления стекла, n=1.5), a и b – расстояния от бипризмы до источника излучения S0 и до экрана наблюдения соответственно. Каждая половина бипризмы отклоняет луч на угол ψ=(n–1)α. Расстояние d между мнимыми источниками S1и S1 равно d=S1S2=2aψ=2а(n – 1)α, (1.15) угловое расстояние между ними φ=d/(a+b). (1.16) Ширина интерференционной полосы из (1.11): , (1.17) поскольку (сравните рис.1.2 и 1.4). Тогда Δx=λ/φ. (1.18) ©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.
|