Твердотельные лазеры
Это оптические квантовые генераторы, в которых в качестве рабочего вещества ( активной среды ) используют кристаллические или аморфные ( стекло ) диэлектрики. В рабочее вещество внедряют активные примеси. Для создания инверсной населенности используют оптическую накачку в виде излучения: · газоразрядных ламп, · ламп накаливания, · вспомогательного лазера. Схематическое изображение одного из возможных вариантов ТТЛ приведено на рис.2.5.
рис.2.5 1 – активное вещество, 2 – лампы накачки, 3 – зеркала оптического резонатора, 4 – отражающий кожух. Первым ТТЛ был рубиновый лазер, предложенный Мейманом в 1960 году. Рубин – окись алюминия Al 2 O3 в кристаллической решетке которого часть ионов алюминия Al3+ замещена ионами Cr3+. Роль активного вещества здесь выполняет хром. Диаграмма энергетических уровней хрома приведена на рис.2.6. Оптическая накачка производится облучением активного вещества ксеноновой лампой. Ионы хрома поглощают излучения и переходят из энергетического состояния E1 в состояние E3, или из состояния E1 в E4. Однако на уровнях E3 и E4 ион находится очень короткое время ~5 c, после чего осуществляет безызлучательный переход на один из уровней E2 (энергия этого перехода идет на возбуждение тепловых колебаний кристаллической решетки).
рис.2.6
Возможны переходы E4 E1 и E3 E1, но вероятность этих переходов мала по сравнению с переходами E4 E2 и E3 E2. Время жизни ионов хрома на уровнях Е2(~5 с). Эти уровни являются метастабильными, благодаря чему на них идет накопление ионов. Это приводит к инверсной населенности уровней Е21 и Е22 по отношению к уровню Е1, и, как следствие, к усилению и генерации на переходах E22 E1 и E21 E1 с длинами волн = 0,694мкм и =0,693мкм. Излучение с длиной волны = 0,694мкм имеет значительно большую интенсивность, чем излучение с =0,693мкм. Твердотельные лазеры на рубине работают в импульсном и непрерывном режимах. Из-за проблем охлаждения активного вещества, в основном, используется импульсный режим генерации. Выходная мощность лазера зависит от энергии накачки Ен, длительности импульса и режима генерации. В схеме, изображенной на рис. , удается получить импульсы длительностью ~ 10 –3 с с энергией до нескольких сот джоулей, что соответствует средней мощности в импульсе до сотен киловатт. Такой режим работы лазера называется режимом свободной генерации. Для увеличения мощности в импульсе за счет уменьшения их длительности (локация, дальнометрирование) используется режим модулированной добротности,который состоит в том, что в течение времени накачки из системы генератора исключается обратная связь (разъюстировка зеркал или их перекрытие оптическим затвором). Этот метод позволяет увеличить населенность уровня Е2. С помощью таких лазеров можно получить импульсы длительностью ~ 10 –7…10 –9 с с мощностью в импульсе до нескольких гигаватт. Рассмотренный вариант ТТЛ представляет собой трехуровневую квантовую систему. Коэффициент полезного действия ТТЛ составляет от доли процента до единиц процентов.
Газовые лазеры В газовых лазерах в качестве активного вещества используется разреженный газ. Разработаны три типа газовых лазеров с накачкой электрическим разрядом: · атомарные ( на нейтральных атомах ), · ионные, · молекулярные. Эти лазеры отличаются друг от друга, в основном, длиной генерируемой волны . Типичная схема газового лазера приведена на рис.2.7.
рис.2.7 Кварцевая газоразрядная трубка 1 заполнена газом или смесью газов, являющихся активной средой. Давление газа обычно составляет от сотых долей до нескольких миллиметров ртутного столба. Трубка заканчивается двумя окнами, наклоненными к ее оси под углом Брюстера Б, что позволяет излучению проходить через окна практически без отражения. В связи с этим значительно снижается число генерируемых частот (мод), т.к. каждое из окон пропускает лишь колебания, поляризованные в плоскости падения. Зеркала 3 имеют, как правило, вогнутую форму, благодаря чему они оказываются менее чувствительными к разъюстировке. Электроды 2 впаиваются в трубку. Активное газообразное вещество по сравнению с твердотельным имеет следующие преимущества: 1. Энергетический спектр вещества близок к энергетическому спектру изолированного атома, что обеспечивает узкие энергетические уровни Е, узкий спектр излучаемых частот и, следовательно, высокую степень монохроматичности излучения . 2. Высокая оптическая однородность газовой среды обеспечивает малое рассеивание (расходимость) оптического излучения на неоднородностях, что открывает возможности для увеличения расстояния L между зеркалами и приводит, как следствие, к высокой направленности излучения. Однако газовые лазеры имеют определенные недостатки: 1. Малая мощность излучения, составляющая единицы мВт, 2. Относительно большие размеры, что не позволяет их использовать в интегральных оптических устройствах. Газовые лазеры применяются, в основном, в системах передачи, обработки и записи информации, где необходима высокая пространственно-временная когерентность и высокая направленность излучения. ©2015 arhivinfo.ru Все права принадлежат авторам размещенных материалов.
|